型坯成型阶段研究状况

型坯形成是指通过挤出成型得到半熔融状态的塑料管坯(型坯)。随着中空吹塑制件的几何形状越来越复杂,设计良好的预成型型坯对以最小的材料消耗获得所需求的壁厚分布且结构稳定的制件有着重要的意义,也就是在型坯成型阶段通过采用调节型坯的壁厚分布形状,以使吹塑制品的壁厚分布趋于均匀。由于型坯形成时的挤出膨胀、下垂、回弹等因素使得型胚成型阶段型胚尺寸在长度方向不一致而变得非常复杂。

由于挤出的聚合物型坯温度高而无法直接测量，对挤出吹塑中型坯成型阶段的实验研究主要是设计实验方法来测量型胚直径分布和壁厚分布。

最早用实验方法研究而获得型坯尺寸的是Sheptakr等人。他们设计了一种被称为“夹坯型”的特殊模具来分析型坯。这种装置只能得到型坯的质量膨胀Sw，但不能直接得到型坯的直径和壁厚膨胀。

Kalyon等[2]在上述装置上增加了一套摄像装置，可用于拍摄模具夹坯前型坯的图像，从而可获得型坯的直径分布。这种方法能得到较精确的型坯直径分布，但较费时，且不能用于在线测量，因此限制了它的实际应用。

另一种测量型坯膨胀的方法是塑料熔体直接挤出到与熔体相同温度和密度的油中，这样可以在无垂伸和固化的条件下测量型坯的膨胀；同时由于油箱侧壁是透明玻璃，可在一定的时间间隔内对型坯进行拍照；又由于塑料熔体的透明性，根据照片就可确定型坯内外的直径分布。

由于型坯膨胀，型坯的形状尺寸沿着型坯长度方向是不一致的。为了标识数据测量的位置，每隔固定时间用喷墨装置把碳黑粒子喷射到型坯表面上做记号。但这种方法没有考虑垂伸的影响，难以在实际生产中应用。

随着图像分析技术的发展，越来越多的研究者都偏向使用图像分析技术来确定型坯尺寸。型坯的直径分布可通过图像直接测量，但型坯的厚度分布则不能，它只能间接计算得到。许多的研究者试着用不同的测量手段和算法来计算型坯壁厚分布。

P.L.Swan等[3]设计了一套使用两台摄像机的装置来测量型坯膨胀尺寸（如图4所示）。让型坯挤入到温度与型坯一样的容器中，位于下面的摄像机（9）对准型坯的末端，而位于上端的摄像机（5）发出信号通过计算机控制摄像机（9）的位置以保证其在型坯挤出过程中总是对准型坯的末端。通过图像可以得到型坯的直径和壁厚尺寸。但实验装备复杂且只考虑等温的情况，实际应用不广。

R.W.Diraddo和A.Garcia-Rejon[4]提出只建立在图像分析基础上非接触式测量型坯壁厚分布的方法。该实验只使用一台摄像机对型坯挤出过程进行拍照，测量出型坯长度随时间的变化关系、型坯的直径分布、挤出流率、型坯沿长度方向的温度梯度，再根据型坯壁厚分布与这些参数的关系计算出型坯壁厚分布。R.W.Diraddo等用此方法分别研究了不同分子量大小的HDPE树脂，流率、熔体温度、口模间隙对型坯壁厚分布的影响。这种方法理论复杂，实验数据处理较繁琐。

W.I.Patterson和M.R.Kamal[5]开发了型坯壁厚尺寸分布在线闭环控制系统。在该系统中，型坯的长度和直径可通过相机及与其相连的图像分析仪直接得到，型坯壁厚分布则通过几何关系计算获得，但其中所用的经验参数比较难得到。若要实现对型坯壁厚尺寸分布的在线闭环控制，则需要一种能直接在线测量型坯壁厚分布的方法。

假定熔体流量为一常数的前提下，型坯壁厚可由一简单方法计算得到，且可用于在线测量。最早使用该方法的是德国Kaise，后由SveinEggen和ArneSommerffeldt[6]改进，测量装置简图如图5所示。由摄像机和向型坯表面喷墨的装置及图形分析仪组成。

型坯的直径分布可直接由所拍摄的图片得到，再测量相邻墨点间的距离，根据流量为一常数的假设，型坯的壁厚分布可由计算得到。

其中R是型坯半径，q是流率，ρ是熔体密度，z是相邻墨点间的距离。这种方法理论简单，实验装置简易，测量精度较高，但实验数据较多，处理较繁琐。

有些研究者利用光学方法来研究型坯成型。P.L.Swan、M.R.Kamal和A.Garcia-Rejon[7]研制开发了一套光学传感器测量装置，如图6所示，它可在闭模前在线测量型胚的厚度尺寸分布。该装置是基于光学中光线反射的原理设计的。

一束激光一定的角度射向型坯表面，激光束经型坯内外表面反射形成两束激光，摄像镜头检测出这一间隔并将送入计算机分析系统，根据几何关系，计算机就能算出型坯壁厚分布。

但在光线反射的同时还存在光线的折射问题,而光线的折射在这种测量方法中是不容忽视的,要把折射考虑进去并且要确定型坯的折射率无疑给这种测量方法增加了很大的复杂性和难度。